定义
与某些物质的发射或吸收线相关的窄光谱特征。
对于某些光源，如气体放电灯和各种激光器，其光谱表现出明确定义的光谱线，即具有较大功率光谱密度的窄光谱特征。这些与原子，离子或分子从某种激发态到较低电子能级的跃迁有关。光子能量hν=h c/λ接近能级能量的差异，因此决定了光谱发射线的光学波长。
有时，在连续光谱的顶部观察到离散的发射线。
连续的光谱也表现出离散的倾角，这是由某些波长的光的吸收引起的。这种吸收线通常也与电子跃迁有关，这次是从较低能级到较高能级的跃迁。如果较低的能级是电子基态，则为基态吸收（GSA），否则为激发态吸收（ESA）。例如，在太阳光下已经观察到这种吸收线（约瑟夫·冯·弗劳恩霍夫发现的弗劳恩霍夫线），并导致在地球上发现氦之前发现氦。吸收线也可以在实验室中研究，例如宽带光源和光谱仪或扫描激光吸收光谱。
对于固体介质（如激光晶体）也观察到类似的吸收和发射线。然而，在这里，由于吸收或发射物质与宿主材料的相互作用，吸收和发射特征通常要广泛得多。
观察到的吸收和发射线通常是某些物质的特征，因此可以用作光谱指纹，例如用于检测大气中的环境污染物。也可以使用比尔-兰伯特定律，通过浓度（或数密度）与吸收系数的关系来测量浓度（或数密度）。
有许多标准光谱线经常用作波长参考，例如用于光学玻璃的表征。
光谱线的宽度和形状
谱线总是表现出有限的线宽，它可以有不同的起源：
- 在高气体压力下，碰撞是频繁的。这些导致线的碰撞加宽（或压力加宽）。从本质上讲，发射原子在辐射过程中经常受到碰撞的干扰，因此光学相位不能在更长的时间内连续演化。
- 由于辐射粒子的热运动，存在多普勒频移。这导致了所谓的多普勒变宽，其大小取决于温度。有无多普勒光谱学的方法，在很大程度上消除了多普勒展宽的影响。
- 即使没有任何运动，也有一个自然的线宽，它受到上部状态的寿命（寿命拓宽）的限制。
- 如上所述，由于与主体材料的相互作用，固体中发射或吸收原子或离子通常表现出扩大的吸收和发射线。例如，可能存在由电场引起的斯塔克效应。如果不同的原子或离子经历线特征的不同修饰，则由此产生的展宽称为不均匀展宽。
最小的线宽值 - 远低于1 Hz - 可以通过某些禁止的转换来实现，当同时抑制对线宽的各种其他贡献时，这些转换可以具有非常小的自然线宽。已经为这种测量开发了超精密光谱学方法。极小的线宽也被用于光学时钟的光学频率标准中。在这里，激光的发射稳定在窄光谱线上，使得激光的线宽甚至远低于光谱线的宽度。
线形，即光谱的形状，往往与主导线的拓宽机制有关。例如，当寿命拓宽占主导地位时，经常观察到洛伦兹线，而多普勒拓宽导致高斯线形状。
来自某些光谱线的相当窄的带光通常被认为是准单色的。
