定义
两个棱镜的组合，通常用于色散补偿。
一对棱镜（通常为布儒斯特角）可用作光束扩展器。另一个用途是引入反常色散到激光器谐振腔，并且不会引入很大的功率损耗。第一个棱镜将不同波长的成分折射成不同角度的光。第二个棱镜再次折射，然后使这些成分平行传播（如图1），但是位置与波长有关（有时称为空间啁啾）。
图 1 棱镜对在空间上分离不同波长城府，同时引入与波长有关的相位变化和色散
再采用第二对棱镜对，或者将光束反射回第一对棱镜中后，所有的波长成分会重新在空间上重合。
空间上分离不同波长（或频率）成分可以应用于下列方面：
- 在一端插入一个刀口可以得到光滤波器，主要衰减短波或者长波成分。将棱镜对放入激光器谐振腔中可以用于激光器的波长调谐。
- 色散延迟线中波长变化的光程长度可以得到反常色散[1]，它会被棱镜中的材料色散抵消一部分。因此可以调谐某一个或者两个晶体的位置来改变总体的色散。这项技术可用在锁模激光器中[2]提供可调的色散补偿，还可以用来色散压缩（拓展）光脉冲。
图 2 锁模激光器的谐振腔装置图。棱镜对用于色散补偿。总反常色散得到孤子锁模，通过调谐棱镜可以调谐反常色散值
通常来说，棱镜对的反常色散为几千fs2。为了得到更大的反常色散，需要采用一对衍射光栅。采用棱镜对的优势在于，它不会引入很大的损耗到激光器谐振腔中。
当压缩几个周期的超短脉冲时，采用的棱镜顶角需要比较小（或者采用抗反射涂层）。这一结构具有较低的高阶色散引起的啁啾。但是，还是需要采用一些方法补偿高阶色散，例如，加入附加的啁啾反射镜。
图 3 棱镜对的群时延色散：与二氧化硅棱镜的比较，间距为50 cm，另一个为SF10棱镜，间距为20 cm。在800 nm处插入的棱镜都是2 mm。SF10 棱镜可以产生更多的色散，但是高阶色散也更大
参考文献
[1] R. L. Fork et al., “Negative dispersion using pairs of prisms”, Opt. Lett. 9 (5), 150 (1984)
[2] J. D. Kafka and T. Baer, “Prism-pair dispersive delay lines in optical pulse compression”, Opt. Lett. 12 (6), 401 (1987)
参阅：棱镜、色散补偿、变形棱镜对、衍射光栅、脉冲
