定义
由于群速度不同，脉冲在介质中暂时分离的现象，或（定量上）逆群速度的差异。
当具有不同光学频率的光脉冲在透明介质（例如在光学晶体中）传播时，它们的群速度通常会有所不同。 由于这种群速度不匹配，最初在时间上重叠的两个脉冲在一定传播距离后不再重叠。
同样，在双折射介质中，不同偏振方向也可能发生群速度不匹配。
从数量上讲，群速度失配定义为逆群速度之差
并以每米秒为单位。
群速度不匹配的常见后果
群速度失配现象，也称为时间走失现象，在超短脉冲的非线性频率转换中特别相关。 对于非线性晶体和可见光或近红外光谱区域（例如 1064 nm 和 532 nm）中波长的显著差异，GVM 的典型值约为 0.1 ps/mm，对应于每米 0.1 ns = 100 ps。 这表明，对于例如10 mm的晶体长度，群速度失配会对5 ps脉冲的频率转换产生显着影响，而对飞秒脉冲的影响非常大。 因此，通常需要使用较短的晶体来转换较短的脉冲，这需要更高的光学强度来保持较高的转换效率。 由于适用的强度可以通过光学损伤等方式加以限制，因此群速度不匹配会有效地限制短脉冲可实现的转换效率。
在频域图像中，群速度失配限制了实现相位匹配的频谱范围的宽度，也称为相位匹配带宽。 然而，这不是额外的效应，而只是在频域中看到的相同现象。
群速度失配也很重要，例如，对于光纤中超短脉冲的拉曼放大。 例如，1064 nm 处的皮秒脉冲可用于放大 1110 nm 处的脉冲。 在大模面积二氧化硅纤维中，基团速度失配与块状二氧化硅大致相同;对于给定的波长，它相当于 1.1 PS/m。 这意味着例如，1-ps脉冲在光纤1米内基本上失去了时间重叠，因此有效拉曼增益降低。
在许多情况下，群速度不匹配可能非常有用。 在某些情况下，它可以提高非线性频率转换的效率。 在光学参量振荡器中，它有时可用于波长调谐和显著的脉冲缩短。 在其他情况下，它用于光信号处理的目的。
